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第1346节（第1页）

&esp;&esp;朱洪元……

&esp;&esp;胡宁……

&esp;&esp;王淦昌……

&esp;&esp;杨贺……

&esp;&esp;陆光达……

&esp;&esp;他的目光反复在这些名字上看了又看，过了足足有好一会儿方才抬起头，看向了一脸好奇的陈省身和李景均：

&esp;&esp;“没错，是特刊，我们华夏科学家发的，赵忠尧、王淦昌和光达都署名了。”

&esp;&esp;“另外从标题上看，这应该是一篇与粒子模型有关的论文。”

&esp;&esp;简单的介绍完情况后，小杨便又拿起期刊看了起来。

&esp;&esp;“众所周知，今年年初，盖尔曼及奈曼（提出了用强相互作用的su（3）对称性来对强子进行分类的‘八重法’。”

&esp;&esp;“这种分类非常像门捷列夫周期表对元素（原子）的分类，从数学上讲它们相应于su（3）对称群的不同表示……”

&esp;&esp;尽管论文上的内容是英文，但对于小杨这种海对面的留学生来说，双语互译并不是什么难事儿。

&esp;&esp;一个个外人看起来可能有点生涩的术语迅速在小杨脑海中掠过，周围嘈杂的交谈声也仿佛不存在了。

&esp;&esp;“狭义相对论的能量动量关系式是e2=p2＋2，让能量e用能量算符iaat替换，动量p用动量算符－i▽替换，就可以得到－a2at2=－▽2＋2，即▽2－a2at2－2=0……”

&esp;&esp;“让它两边作用在波函数Ψ上得（a2－2）Ψ=0，算符a2在洛伦兹变换下是四维标量，即a&039;2=a2静质量的平方2是常数。”

&esp;&esp;“要使克莱因－戈登场方程具有洛伦兹变换的协变，即将方程（a2－2）Ψ=0时空坐标进行洛伦兹变换后得到的（a&039;2－2）Ψ&039;=0形式不变，唯一要求就是洛伦兹时空坐标变换后的波函数Ψ&039;=Ψ就达到目的了，这样的场叫标量场。”

&esp;&esp;“如果让洛伦兹变换特殊一点，保持时间不变，而在空间中旋转，这样旋转后的波函数Ψ&039;（x&039;，t）=exp（－is·α）Ψ（x，t）。”

&esp;&esp;“这就是说在时间t不变的情况下，波函数Ψ（x，t）的空间坐标矢量x在角动量s方向旋转无穷小α角后变成矢量x&039;……妙啊，秒啊……”

&esp;&esp;小杨如视珍宝般的看着面前的论文，脸上的表情甚至还带着一丝贪婪。

&esp;&esp;早先提及过。

&esp;&esp;小杨和米尔斯最早提出的杨米尔斯框架，其实是存在有比较大问题的。

&esp;&esp;当然了。

&esp;&esp;这里的问题不是指框架的正确性——这玩意儿不是模型，不涉及物理上的假设，所以不存在是否被实验证实的问题。

&esp;&esp;打个比方说，杨米尔斯理论是一种盾构机，各种模型是这个盾构机挖出的隧道，这些隧道能不能通向我们想去的地方与盾构机无关。

&esp;&esp;有些隧道（电弱理论、量子色动力学）通向了我们想去的地方，但是有些隧道（su（5）大统一等）现在看来可能走不通。

&esp;&esp;它的主要问题在于适定性。

&esp;&esp;没错，适定性——一个听起来可能不太常见的词儿。

&esp;&esp;它的定义很简单：

&esp;&esp;对事先选定的某函数空间，如果定解问题的解在该函数空间存在、唯一并且稳定，则称该定解问题是适定的，否则是不适定的。

&esp;&esp;而在杨米尔斯框架中，适定性就是一个很复杂的问题。

&esp;&esp;比如杨－米尔斯场中的规范势其实就是数学家深入研究过的纤维丛上的联络，是一种拓扑乘积的推广，产生于微分几何研究。

&esp;&esp;可如果你在拓扑乘积上对规范势保持不变，引入了电磁波的微扰，那么规范势就会一下子变成七个空间……

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