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第1366节（第1页）

&esp;&esp;电磁相互作用对应su（1）群，弱相互作用对应su（2）群，强相互作用对应su（3）群。

&esp;&esp;su（n）群可以用它的基础表示来进行定义，元素可写为u（α）=exp（－iαiti），其中生成元的形式是这样的：

&esp;&esp;（tba）cd=δacδdb－1nδabδcd，且满足对易关系[tab，tcd]=δcbtad－δadtcb。

&esp;&esp;从群参数数目来看。

&esp;&esp;su（n＋）一共有（n＋）2－1个参数，而子群su（n）su（）的群参数数目为：（n2－1）＋（2－1）=（n＋）2－1－（2n＋1）。

&esp;&esp;其中2n个参数描写直和矩阵之外的非对角元，此时还剩有最后一个参数，用来描写对角矩阵。

&esp;&esp;这个参数的内容无法显示……咳咳，并不重要，重要的是另一个概念：

&esp;&esp;对角矩阵所属的群是独立的。

&esp;&esp;早先提及过无数次。

&esp;&esp;在规范场论中。

&esp;&esp;电磁力对应的是u（1）群，弱相互作用力对应su（2）群，强相互作用力对应su（3）群。

&esp;&esp;而在数学上。

&esp;&esp;u（1）其实就是复平面上的一个矢量c=re（iθ）保持模长不变的变换，即e（iα）乘以c的变换。可以说，u（1）的常用表示就是e（iα）。

&esp;&esp;其中α叫连续参数，这里是转动变换的角度。e指数上除了α还有一个i，叫这种变换的生成元。

&esp;&esp;所以u（1）也可以看成矢量不变，而复数坐标系方向的选择有任意性，这些坐标系之间的变换关系。

&esp;&esp;su（2）就是复平面上的两个矢量（即两个复数），保持模长平方和不变的变换，要求变换矩阵的行列式

&esp;&esp;为1，于是要求生成元的迹必然为0。这复平面上的两个矢量，可以看成一个4维实空间中的矢量，投影到两个平面上的投影矢量，每个平面上的投影矢量都对应一个独立的复数，两个投影矢量画在一个复平面上，就是上一段落所述的二维复矢量的来源。

&esp;&esp;当4维空间中的一个矢量纯转动时，它的两个投影矢量即两个复数将保持模长平方和不变做各种变换，这种变换就是su（2），常用表示的生成元是泡利矩阵。

&esp;&esp;su（3）则是复平面上3个矢量保持模长平方的和的不变的各种变换，它的生成元常用表示是盖尔曼矩阵。

&esp;&esp;也就是这个矩阵如果在某种情况下支持u（1）群的数学表示，那么它就无法在su（2）群和su（3）群的情景下成立。

&esp;&esp;这就好比是一个地球人。

&esp;&esp;他能在地球的环境下安稳生存，那么就绝不可能在没有任何外部措施的情况下在冥王星上存活。

&esp;&esp;因为冥王星上的温度、气压、含氧量和地球完全是不一样的，想要在冥王星上生存也可以，但是必须要配合其他一些装备——也就是在其他群的情境下更换表达式。

&esp;&esp;当然了。

&esp;&esp;如果你是体育生的话另说，毕竟体育生是可以硬抗核聚变的。

&esp;&esp;但眼下汤川秀树……或者说铃木厚人发现的这个情况却有些特殊。

&esp;&esp;根据赵忠尧等人在论文中的计算显示。

&esp;&esp;对于su（n＋）群的约化，他们主要通过使用杨图[w]标记的杨算符y[w]作用在其张量空间得到。

&esp;&esp;经过严格的讨论（这里忽略讨论过程）最终可以得到一个结果：

&esp;&esp;在y[w]投影构成的张量空间中，有属于子群su（n）su（）不可约表示[λ]x[μ]的子空间，即在表示[w]关于子群的分导表示约化中出现子群表示[λ]x[μ]。

&esp;&esp;这属于对角矩阵在su（3）群的某种表示，整个推导过程汤川秀树没有发现任何问题。

&esp;&esp;但问题是……

&esp;&esp;在引入了中微子的那个额外项后，这个对角矩阵的三个杨图[w]，[λ]和[μ]的行数都小于了n＋，n和。

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